Ngtjyty

Imatge del flux al voltant d'una esfera: R/eD=U0Dv=2.104{displaystyle R/eD={frac {U_{0}D}{v}}=2.10^{4}} Noteu el canvi d'escales de gran a petita, que és un dels aspectes fonamentals dels fluxos turbulents

Flux turbulent

Dins l'entorn de mecànica de fluids, s'anomena flux turbulent o corrent turbulent el moviment d'un fluid que es dóna en forma caòtica, en què les partícules es mouen desordenadament i les trajectòries de les partícules es troben formant petits remolins aperiòdics, com ara l'aigua en un canal de gran pendent. A causa d'això, la trajectòria d'una partícula es pot predir fins a una certa escala, a partir de la qual la seva trajectòria és impredictible, més precisament caòtica.

Una turbulència en la dinàmica de fluids és un règim fluid caracteritzat per canvis caòtics o estocàstics de les seves propietats. Això inclou una baix moment de difusió, un alt moment de convecció i una ràpida variació de la pressió i la velocitat en l'espai el temps. El premi Nobel Richard Feynman descriu la turbulència com "el problema més important sense resoldre's de la física clàssica."^[1] El flux que no és turbulent s'anomena flux laminar.

Flux laminar i turbulent de l'aigua

Les primeres explicacions científiques de la formació del flux turbulent procedeixen d'Andrei Kolmogórov i Lev D. Landau (teoria de Hopf-Landau), encara que la teoria modernament acceptada de la turbulència va ser proposada el 1974 per David Ruelle i Floris Takens.

Tot i que no hi ha cap fórmula que relacioni el nombre de Reynolds i la turbulència, els fluxos amb alt nombre de Reynolds passen a ser turbulents, mentre que els que el tenen baix normalment romanen laminars.

Teories sobre el flux turbulent

Encara que les equacions de Navier-Stokes, que es remunten al segle XIX, descriuen adequadament tant el flux laminar com el flux turbulent, el mecanisme concret de l'inici del moviment turbulent va continuar sent un misteri durant molt de temps. Experimentalment, s'havia vist que el flux turbulent semblava involucrar vòrtexs més i més petits cada vegada, però ja que els fluids estan fets d'àtoms tard o d'hora s'arribaria a escales atòmiques on no podrien existir aquests vòrtexs i, en aquest nivell de descripció, les equacions de Navier-Stokes no poden constituir una descripció vàlida.

Així, inicialment, el matemàtic francès Jean Leray, el 1934, va proposar la teoria que el moviment turbulent és un efecte macroscòpic de l'estructura atòmica. Les inexactituds en les dimensions atòmiques en les equacions de Navier-Stokes introduirien efectes no considerats en aquestes equacions, es propaguen a nivells més alts i això és el que veiem com a flux turbulent. En aquest moment, l'estructura atòmica estava molt de moda com a explicació i aquesta teoria va ser mantinguda durant algun temps fins que Landau i Hopf van proposar una idea més realista i experimentalment verificable.

Teoria de Landau-Hopf

Menys d'una dècada després de la proposta de Leray, el 1944, Lev Landau proposava una idea més concreta sobre l'inici de la turbulència. L'article de Landau començava així:^[2]

Landau considerà la turbulència com el resultat d'un flux d'un fluid inicialment estable que adquireix un moviment addicional de vibració, i després un altre i un altre. Així, una turbulència podia ser inicialment un flux estable amb tres o quatre moviments periòdics superposats, i va idear un mecanisme pel qual, quan es provoca el flux totalment turbulent, el nombre de moviments periòdics es fa infinitament gran. El mecanisme bàsic de creació de les vibracions addicionals es coneix com a bifurcació de Hopf, en honor a Eberhard Hopf. Per aquesta raó i perquè el mateix Hopf, el 1948, va proposar una teoria bastant més detallada sobre la proposta de Landau, aquesta teoria es va anomenar teoria de Hopf-Landau.

Un model simplificat de les equacions de Navier-Stokes, l'holandès Burgers de les equacions, que podia ser resolt explícitament, va mostrar que apareixia un flux turbulent segons la línia de Landau. Per aquesta raó, durant les tres dècades següents, la teoria de Hopf-Landau va ser acceptada i utilitzada àmpliament. Era simple i comprensible i era accessible mitjançant les tècniques clàssiques d'anàlisi de Fourier, de manera que permetia fer alguns càlculs aproximats. No obstant això, experiments detallats a la dècada de 1970 van provar que la teoria de Hopf-Landau no podia competir amb una teoria rival proposada inicialment pels dos matemàtics.

La calor i la transferència d'energia cinètica

Problemes no resolts de física

És possible fer un model teòric per descriure el comportament d'un flux turbulent -en particular, les seves estructures internes?

Quan el flux és turbulent, les partícules presenten moviment transversal addicional que augmenta la taxa de l'energia i l'impuls de canvi entre si, cosa que augmenta el coeficient de transmissió tèrmica, transferència de calor i el coeficient de fricció.

Suposem per un flux turbulent de dues dimensions que un era capaç de localitzar un punt específic en el líquid i mesurar la velocitat real v v=(vx,vy){displaystyle v=left({{v}_{x}},{{v}_{y}}right)} de cada partícula que passa per aquest punt en un moment donat. Aleshores, podríem trobar la velocitat real fluctuant al voltant d'un valor mitjà:

vx=vx¯⏟valormitja+v′x⏟fluctuacio , vy=vy¯+v′y{displaystyle {{v}_{x}}=underbrace {overline {{v}_{x}}} _{begin{smallmatrix}{text{valor}}\{text{mitja}}end{smallmatrix}}+underbrace {{{v}'}_{x}} _{text{fluctuacio}}{text{ }}{text{, }}{{v}_{y}}={overline {{v}_{y}}}+{{{v}'}_{y}}}

i el mateix per a la temperatura (T=T¯+T){displaystyle left(T={overline {T}}+{T}right)} i la pressió (P=P¯+P′){displaystyle left(P={overline {P}}+{P}'right)}, en què les quantitats preparades denoten fluctuacions superposades a la mitjana.
Aquesta descomposició d'una variable de flux a un valor mitjà i amb una fluctuació turbulenta va ser proposada originàriament per Osborne Reynolds el 1895, i és considerada com l'inici de l'anàlisi sistemàtica matemàtica de flux turbulent, com un subcamp de la dinàmica de fluids. Si bé els valors mitjans es prenen com a variables previsibles, determinats per les lleis dinàmiques, les fluctuacions turbulentes es consideren variables estocàstiques.

El flux de calor i transferència d'energia cinètica (representat per l'esforç tallant τ{displaystyle tau }) en la direcció normal al flux durant un temps determinat és:

q=v′yρcPT′⏟valor experimental=−kturb∂T¯∂yτ=−ρv′yv′x¯⏟valor experimental=μturb∂vx¯∂y{displaystyle {begin{aligned}&q=underbrace {{{{v}'}_{y}}rho {{c}_{P}}{T}'} _{text{valor experimental}}=-{{k}_{text{turb}}}{frac {partial {overline {T}}}{partial y}}\&tau =underbrace {-rho {overline {{{{v}'}_{y}}{{{v}'}_{x}}}}} _{text{valor experimental}}={{mu }_{text{turb}}}{frac {partial {overline {{v}_{x}}}}{partial y}}\end{aligned}}}

en què cP{displaystyle {{c}_{P}}} és la calor [] capacitat a pressió constant, ρ{displaystyle rho } és la densitat del fluid, μturb{displaystyle {{mu }_{text{turb}}}} és el coeficient de viscositat turbulenta [] i kturb{displaystyle {{k}_{text{turb}}}} és la turbulenta tèrmica conductivitat.^[3]

Turbulència en la meteorologia

Turbulència en l'ala d'un avió

Visualització d'una turbulència

Una turbulència atmosfèrica és una agitació de l'atmosfera, que s'aprecia en una capa, propera a terra i de gruix variable, i es caracteritza per un canvi sobtat de direcció i intensitat del vent en una curta distància en sentit vertical. Freqüentment, es classifiquen les turbulències segons la causa que les origina:

• 
  Turbulència mecànica, passa quan obstacles com ara una edificació, un terreny irregular o arbres intervenen amb el flux normal del vent.


• 
  Turbulència convectiva, anomenada també turbulència termal, és un fenomen típic de les hores diürnes, amb bon temps, es forma pel pas d'aire fred sobre les masses d'aire calent o quan, per efecte de la radiació solar, el sòl escalfa les masses d'aire.


• 
  Turbulència frontal, es genera al pas d'un front fred que es desplaça ràpidament, ocasiona ràfegues de fins a 1000 '/ m i se la coneix també com a ràfegues prefrontals.

Alguns tipus comuns de turbulència són:

• 
  Estela turbulenta, es produeix per la diferència entre l'intradós i l'extradós del perfil alar formant aquest fenomen. (Ex.: imatge de l'aeronau mostrada a la figura de dalt.)


• 
  Turbulència d'aire clar o les seves sigles en anglès CAT (Clear Air Turbulence): tipus de turbulència severa, que passa a partir dels 15.000 peus; les seves característiques són: sense indicacions físiques com pols, partícules, etc. Ocorre per la interacció de diferents capes d'aire amb diferents velocitats associades a corrents convectius que s'associen amb uns tipus de vents anomenats Jetstream.

• 
  Ones de muntanya: és causat principalment per turbulència orogràfica de l'aire davant d'un flux laminar del costat de sobrevent (davant de la muntanya) al costat de sotavent (rere de la muntanya), el qual es forma turbulentment creant aquest tipus d'ones; aquest tipus de fenomen requereix vents majors als 20 nusos perquè es formi.

Segons la intensitat de la turbulència es fa la classificació següent:

Tipus velocitat càrrega variació

Lleugera: 5 a 14/09 nusos 0.20 g - 0.49 g 300 '- 1199'

Moderada: 15 a 24.9 nusos 0.5 g - 0.99 g 1200 '- 2099'

Severa: > a 25 nusos 1.0 g - 1.99 g 2100 '- 2999'

Extrema: ------------→ 2.0> a 3000 '

Exemples de turbulència

• El fum que surt d'una cigarreta en els primers centímetres roman laminar i passa més amunt a ser turbulent i inestable, de forma similar a com ho fa la contaminació atmosfèrica.


• La barreja pel vent d'aire càlid i fred de l'atmosfera causa turbulència d'aire clar que s'experimenta en el vols dels avions.


• La majoria de la circulació atmosfèrica terrestre.


• Les condicions de flux de molts dels equipaments industrials, com per exemple les canonades, i màquines com ara els motors de combustió interna.


• El flux extern de molts tipus de vehicles com són els cotxes, avions, vaixells i submarins.

Vegeu també

• 
  Nombre de Reynolds.


• 
  Diagrama de Moody.


• 
  Flux laminar.


• 
  Seeing (astronomia).


• 
  Llei de Poiseuille.


• 
  Gir oceànic.

Bibliografia

• Vine Et Chow, Hidràulica dels canals oberts. 1982. ISBN 968-13-1327-5.


• Falkovich, Gregory and Sreenivasan, Katepalli R. Lessons from hydrodynamic turbulence, Physics Today, vol. 59, no. 4, pages 43–49 (April 2006).«PDF».
  


• U. Frisch. Turbulence: The Legacy of A. N. Kolmogorov. Cambridge University Press, 1995.«Enllaç».
  


• P. A. Davidson Turbulence - An Introduction for Scientists and Engineers. Oxford University Press, 2004.


• P. A. Durbin and B. A. Pettersson Reif Statistical Theory and Modeling for Turbulent Flows. Johns Wiley & Sons, 2001.


• T. Bohr, M.H. Jensen, G. Paladin and A.Vulpiani. Dynamical Systems Approach to Turbulence, Cambridge University Press, 1998.«Enllaç».
  

Referències i notes

Enllaços externs

A Wikimedia Commons hi ha contingut multimèdia relatiu a: Flux turbulent

• 
  Center for Turbulence Research, Stanford University
  


• Scientific American article


• Air Turbulence Forecast


• international CFD database iCFDdatabase


• 
  


• 
  Turbulent flow in a pipe a YouTube